Using 347.5  fb-1 of data recorded by the BABAR detector at the PEP-II electron-positron collider, 244×103 signal events for the D+→K-π+e+νe decay channel are analyzed. This decay mode is dominated by the K̅ *(892)0 contribution. We determine the K̅ *(892)0 parameters: mK*(892)0=(895.4±0.2±0.2)  MeV/c2, ΓK*(892)00=(46.5±0.3±0.2)  MeV/c2, and the Blatt-Weisskopf parameter rBW=2.1±0.5±0.5  (GeV/c)-1, where the first uncertainty comes from statistics and the second from systematic uncertainties. We also measure the parameters defining the corresponding hadronic form factors at q2=0 (rV=V(0)/A1(0)=1.463±0.017±0.031, r2=A2(0)/A1(0)=0.801±0.020±0.020) and the value of the axial-vector pole mass parametrizing the q2 variation of A1 and A2: mA=(2.63±0.10±0.13)  GeV/c2. The S-wave fraction is equal to (5.79±0.16±0.15)%. Other signal components correspond to fractions below 1%. Using the D+→K-π+π+ channel as a normalization, we measure the D+ semileptonic branching fraction: B(D+→K-π+e+νe)=(4.00±0.03±0.04±0.09)×10-2, where the third uncertainty comes from external inputs. We then obtain the value of the hadronic form factor A1 at q2=0: A1(0)=0.6200±0.0056±0.0065±0.0071. Fixing the P-wave parameters, we measure the phase of the S wave for several values of the Kπ mass. These results confirm those obtained with Kπ production at small momentum transfer in fixed target experiments.

Analysis of the D^{+}→K^{-}π^{+}e^{+}ν_{e} decay channel / P., del Amo Sanchez; J., Lees; V., Poireau; E., Prencipe; V., Tisserand; J., Garra Tico; E., Grauges; M., Martinelli; D., Milanes; A., Palano; M., Pappagallo; G., Eigen; B., Stugu; L., Sun; D., Brown; L., Kerth; Kolomensky, Y. u.; G., Lynch; I., Osipenkov; H., Koch; T., Schroeder; D., Asgeirsson; C., Hearty; T., Mattison; J., Mckenna; A., Khan; A., Randle Conde; V., Blinov; A., Buzykaev; V., Druzhinin; V., Golubev; E., Kravchenko; A., Onuchin; S., Serednyakov; Skovpen, Y. u.; E., Solodov; K., Todyshev; A., Yushkov; M., Bondioli; S., Curry; D., Kirkby; A., Lankford; M., Mandelkern; E., Martin; D., Stoker; H., Atmacan; J., Gary; F., Liu; O., Long; G., Vitug; C., Campagnari; T., Hong; D., Kovalskyi; J., Richman; C., West; A., Eisner; C., Heusch; J., Kroseberg; W., Lockman; A., Martinez; T., Schalk; B., Schumm; A., Seiden; L., Winstrom; C., Cheng; D., Doll; B., Echenard; D., Hitlin; P., Ongmongkolkul; F., Porter; A., Rakitin; R., Andreassen; M., Dubrovin; G., Mancinelli; B., Meadows; M., Sokoloff; P., Bloom; W., Ford; A., Gaz; M., Nagel; U., Nauenberg; J., Smith; S., Wagner; R., Ayad; W., Toki; H., Jasper; T., Karbach; A., Petzold; B., Spaan; M., Kobel; K., Schubert; R., Schwierz; D., Bernard; M., Verderi; P., Clark; S., Playfer; J., Watson; M., Andreotti; D., Bettoni; C., Bozzi; R., Calabrese; A., Cecchi; G., Cibinetto; E., Fioravanti; P., Franchini; I., Garzia; E., Luppi; M., Munerato; M., Negrini; A., Petrella; L., Piemontese; R., Baldini Ferroli; A., Calcaterra; R., de Sangro; G., Finocchiaro; M., Nicolaci; S., Pacetti; P., Patteri; I., Peruzzi; M., Piccolo; M., Rama; A., Zallo; R., Contri; E., Guido; M., Lo Vetere; M., Monge; S., Passaggio; C., Patrignani; E., Robutti; S., Tosi; B., Bhuyan; V., Prasad; C., Lee; M., Morii; A., Adametz; J., Marks; U., Uwer; F., Bernlochner; M., Ebert; H., Lacker; T., Lueck; A., Volk; P., Dauncey; M., Tibbetts; P., Behera; U., Mallik; C., Chen; J., Cochran; H., Crawley; L., Dong; W., Meyer; S., Prell; E., Rosenberg; A., Rubin; A., Gritsan; Z., Guo; N., Arnaud; M., Davier; D., Derkach; J., Firmino da Costa; G., Grosdidier; F., Le Diberder; A., Lutz; B., Malaescu; A., Perez; P., Roudeau; M., Schune; J., Serrano; V., Sordini; A., Stocchi; L., Wang; G., Wormser; D., Lange; D., Wright; I., Bingham; C., Chavez; J., Coleman; J., Fry; E., Gabathuler; R., Gamet; D., Hutchcroft; D., Payne; C., Touramanis; A., Bevan; F., Di Lodovico; R., Sacco; M., Sigamani; G., Cowan; S., Paramesvaran; A., Wren; D., Brown; C., Davis; A., Denig; M., Fritsch; W., Gradl; A., Hafner; K., Alwyn; D., Bailey; R., Barlow; G., Jackson; G., Lafferty; J., Anderson; R., Cenci; A., Jawahery; D., Roberts; G., Simi; J., Tuggle; C., Dallapiccola; E., Salvati; R., Cowan; D., Dujmic; G., Sciolla; M., Zhao; D., Lindemann; P., Patel; S., Robertson; M., Schram; P., Biassoni; A., Lazzaro; V., Lombardo; F., Palombo; S., Stracka; L., Cremaldi; R., Godang; R., Kroeger; P., Sonnek; D., Summers; X., Nguyen; M., Simard; P., Taras; G., De Nardo; D., Monorchio; G., Onorato; C., Sciacca; G., Raven; H., Snoek; C., Jessop; K., Knoepfel; J., Losecco; W., Wang; L., Corwin; K., Honscheid; R., Kass; J., Morris; N., Blount; J., Brau; R., Frey; O., Igonkina; J., Kolb; R., Rahmat; N., Sinev; D., Strom; J., Strube; E., Torrence; G., Castelli; E., Feltresi; N., Gagliardi; M., Margoni; M., Morandin; M., Posocco; M., Rotondo; F., Simonetto; R., Stroili; E., Ben Haim; G., Bonneaud; H., Briand; G., Calderini; J., Chauveau; O., Hamon; Leruste, P. h.; G., Marchiori; J., Ocariz; J., Prendki; S., Sitt; M., Biasini; E., Manoni; A., Rossi; C., Angelini; G., Batignani; S., Bettarini; M., Carpinelli; G., Casarosa; A., Cervelli; F., Forti; M., Giorgi; A., Lusiani; N., Neri; E., Paoloni; G., Rizzo; J., Walsh; D., Lopes Pegna; C., Lu; J., Olsen; A., Smith; A., Telnov; F., Anulli; E., Baracchini; G., Cavoto; R., Faccini; F., Ferrarotto; F., Ferroni; M., Gaspero; L., Li Gioi; M., Mazzoni; G., Piredda; F., Renga; T., Hartmann; T., Leddig; H., Schröder; R., Waldi; T., Adye; B., Franek; E., Olaiya; F., Wilson; S., Emery; G., Hamel de Monchenault; G., Vasseur; Yèche, C. h.; M., Zito; M., Allen; D., Aston; D., Bard; R., Bartoldus; J., Benitez; C., Cartaro; M., Convery; J., Dorfan; G., Dubois Felsmann; W., Dunwoodie; R., Field; M., Franco Sevilla; B., Fulsom; A., Gabareen; M., Graham; P., Grenier; C., Hast; W., Innes; M., Kelsey; H., Kim; P., Kim; M., Kocian; D., Leith; S., Li; B., Lindquist; S., Luitz; V., Luth; H., Lynch; D., Macfarlane; H., Marsiske; D., Muller; H., Neal; S., Nelson; C., O’Grady; I., Ofte; M., Perl; T., Pulliam; B., Ratcliff; A., Roodman; A., Salnikov; V., Santoro; R., Schindler; J., Schwiening; A., Snyder; D., Su; M., Sullivan; S., Sun; K., Suzuki; J., Thompson; J., Va’Vra; A., Wagner; M., Weaver; W., Wisniewski; M., Wittgen; D., Wright; H., Wulsin; A., Yarritu; C., Young; V., Ziegler; X., Chen; W., Park; M., Purohit; R., White; J., Wilson; S., Sekula; M., Bellis; P., Burchat; A., Edwards; T., Miyashita; S., Ahmed; M., Alam; J., Ernst; B., Pan; M., Saeed; S., Zain; N., Guttman; A., Soffer; P., Lund; S., Spanier; R., Eckmann; J., Ritchie; A., Ruland; C., Schilling; R., Schwitters; B., Wray; J., Izen; X., Lou; F., Bianchi; D., Gamba; M., Pelliccioni; M., Bomben; Lanceri, Livio; Vitale, Lorenzo; N., Lopez March; F., Martinez Vidal; A., Oyanguren; J., Albert; Banerjee, S. w.; H., Choi; K., Hamano; G., King; R., Kowalewski; M., Lewczuk; C., Lindsay; I., Nugent; J., Roney; R., Sobie; T., Gershon; P., Harrison; T., Latham; E., Puccio; H., Band; S., Dasu; K., Flood; Y., Pan; R., Prepost; C., Vuosalo; S., Wu. - In: PHYSICAL REVIEW D, PARTICLES, FIELDS, GRAVITATION, AND COSMOLOGY. - ISSN 1550-7998. - STAMPA. - 83:(2011), pp. 072001-1-072001-35. [10.1103/PhysRevD.83.072001]

Analysis of the D^{+}→K^{-}π^{+}e^{+}ν_{e} decay channel

LANCERI, LIVIO;VITALE, LORENZO;
2011-01-01

Abstract

Using 347.5  fb-1 of data recorded by the BABAR detector at the PEP-II electron-positron collider, 244×103 signal events for the D+→K-π+e+νe decay channel are analyzed. This decay mode is dominated by the K̅ *(892)0 contribution. We determine the K̅ *(892)0 parameters: mK*(892)0=(895.4±0.2±0.2)  MeV/c2, ΓK*(892)00=(46.5±0.3±0.2)  MeV/c2, and the Blatt-Weisskopf parameter rBW=2.1±0.5±0.5  (GeV/c)-1, where the first uncertainty comes from statistics and the second from systematic uncertainties. We also measure the parameters defining the corresponding hadronic form factors at q2=0 (rV=V(0)/A1(0)=1.463±0.017±0.031, r2=A2(0)/A1(0)=0.801±0.020±0.020) and the value of the axial-vector pole mass parametrizing the q2 variation of A1 and A2: mA=(2.63±0.10±0.13)  GeV/c2. The S-wave fraction is equal to (5.79±0.16±0.15)%. Other signal components correspond to fractions below 1%. Using the D+→K-π+π+ channel as a normalization, we measure the D+ semileptonic branching fraction: B(D+→K-π+e+νe)=(4.00±0.03±0.04±0.09)×10-2, where the third uncertainty comes from external inputs. We then obtain the value of the hadronic form factor A1 at q2=0: A1(0)=0.6200±0.0056±0.0065±0.0071. Fixing the P-wave parameters, we measure the phase of the S wave for several values of the Kπ mass. These results confirm those obtained with Kπ production at small momentum transfer in fixed target experiments.
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