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ArTS Archivio della ricerca di Trieste
We study the decay B¯0→Λc+p¯π+π-, reconstructing the Λc+ baryon in the pK-π+ mode, using a data sample of 467×106 BB¯ pairs collected with the BABAR detector at the PEP-II storage rings at SLAC. We measure branching fractions for decays with intermediate Σc baryons to be B[B¯0→Σc(2455)++p¯π-]=(21.3±1.0±1.0±5.5)×10-5, B[B¯0→Σc(2520)++p¯π-]=(11.5±1.0±0.5±3.0)×10-5, B[B¯0→Σc(2455)0p¯π+]=(9.1±0.7±0.4±2.4)×10-5, and B[B¯0→Σc(2520)0p¯π+]=(2.2±0.7±0.1±0.6)×10-5, where the uncertainties are statistical, systematic, and due to the uncertainty on the Λc+→pK-π+ branching fraction, respectively. For decays without Σc(2455) or Σc(2520) resonances, we measure B[B¯0→Λc+p¯π+π-]non-Σc=(79±4±4±20)×10-5. The total branching fraction is determined to be B[B¯0→Λc+p¯π+π-]total=(123±5±7±32)×10-5. We examine multibody mass combinations in the resonant three-particle Σcp¯π final states and in the four-particle Λc+p¯π+π- final state, and observe different characteristics for the p¯π combination in neutral versus doubly charged Σc decays.
Study of the decay B[over ¯]^{0}→Λ_{c}^{+}p[over ¯]π^{+}π^{-} and its intermediate states / J. P., L., V., P., V., T., E., G., A., P., G., E., B., S., D. N., B., L. T., K., Kolomensky, Y.u.G., G., L., H., K., T., S., D. J., A., C., H., T. S., M., J. A., M., R. Y., S.o., A., K., V. E., B., et al.. - In: PHYSICAL REVIEW D, PARTICLES, FIELDS, GRAVITATION, AND COSMOLOGY. - ISSN 1550-7998. - 87:(2013), pp. 092004-1-092004-17. [10.1103/PhysRevD.87.092004]
Study of the decay B[over ¯]^{0}→Λ_{c}^{+}p[over ¯]π^{+}π^{-} and its intermediate states
J. P. Lees;V. Poireau;V. Tisserand;E. Grauges;A. Palano;G. Eigen;B. Stugu;D. N. Brown;L. T. Kerth;Y.u. G. Kolomensky;G. Lynch;H. Koch;T. Schroeder;D. J. Asgeirsson;C. Hearty;T. S. Mattison;J. A. McKenna;R. Y. So;A. Khan;V. E. Blinov;A. R. Buzykaev;V. P. Druzhinin;V. B. Golubev;E. A. Kravchenko;A. P. Onuchin;S. I. Serednyakov;Y.u. I. Skovpen;E. P. Solodov;K. Y.u. Todyshev;A. N. Yushkov;D. Kirkby;A. J. Lankford;M. Mandelkern;H. Atmacan;J. W. Gary;O. Long;G. M. Vitug;C. Campagnari;T. M. Hong;D. Kovalskyi;J. D. Richman;C. A. West;A. M. Eisner;J. Kroseberg;W. S. Lockman;A. J. Martinez;B. A. Schumm;A. Seiden;D. S. Chao;C. H. Cheng;B. Echenard;K. T. Flood;D. G. Hitlin;P. Ongmongkolkul;F. C. Porter;A. Y. Rakitin;R. Andreassen;Z. Huard;B. T. Meadows;M. D. Sokoloff;L. Sun;P. C. Bloom;W. T. Ford;A. Gaz;U. Nauenberg;J. G. Smith;S. R. Wagner;R. Ayad;W. H. Toki;B. Spaan;K. R. Schubert;R. Schwierz;D. Bernard;M. Verderi;P. J. Clark;S. Playfer;D. Bettoni;C. Bozzi;R. Calabrese;G. Cibinetto;E. Fioravanti;I. Garzia;E. Luppi;L. Piemontese;V. Santoro;R. Baldini Ferroli;A. Calcaterra;R. de Sangro;G. Finocchiaro;P. Patteri;I. M. Peruzzi;M. Piccolo;M. Rama;A. Zallo;R. Contri;E. Guido;M. Lo Vetere;M. R. Monge;S. Passaggio;C. Patrignani;E. Robutti;B. Bhuyan;V. Prasad;M. Morii;A. Adametz;U. Uwer;H. M. Lacker;T. Lueck;P. D. Dauncey;U. Mallik;C. Chen;J. Cochran;W. T. Meyer;S. Prell;A. E. Rubin;A. V. Gritsan;N. Arnaud;M. Davier;D. Derkach;G. Grosdidier;F. Le Diberder;A. M. Lutz;B. Malaescu;P. Roudeau;M. H. Schune;A. Stocchi;G. Wormser;D. J. Lange;D. M. Wright;C. A. Chavez;J. P. Coleman;J. R. Fry;E. Gabathuler;D. E. Hutchcroft;D. J. Payne;C. Touramanis;A. J. Bevan;F. Di Lodovico;R. Sacco;M. Sigamani;G. Cowan;D. N. Brown;C. L. Davis;A. G. Denig;M. Fritsch;W. Gradl;K. Griessinger;A. Hafner;E. Prencipe;R. J. Barlow;G. Jackson;G. D. Lafferty;E. Behn;R. Cenci;B. Hamilton;A. Jawahery;D. A. Roberts;C. Dallapiccola;R. Cowan;D. Dujmic;G. Sciolla;R. Cheaib;D. Lindemann;P. M. Patel;S. H. Robertson;P. Biassoni;N. Neri;F. Palombo;S. Stracka;L. Cremaldi;R. Godang;R. Kroeger;P. Sonnek;D. J. Summers;X. Nguyen;M. Simard;P. Taras;G. De Nardo;D. Monorchio;G. Onorato;C. Sciacca;M. Martinelli;G. Raven;C. P. Jessop;J. M. LoSecco;W. F. Wang;K. Honscheid;R. Kass;J. Brau;R. Frey;N. B. Sinev;D. Strom;E. Torrence;E. Feltresi;N. Gagliardi;M. Margoni;M. Morandin;M. Posocco;M. Rotondo;G. Simi;F. Simonetto;R. Stroili;S. Akar;E. Ben Haim;M. Bomben;G. R. Bonneaud;H. Briand;G. Calderini;J. Chauveau;O. Hamon;P.h. Leruste;G. Marchiori;J. Ocariz;S. Sitt;M. Biasini;E. Manoni;S. Pacetti;A. Rossi;C. Angelini;G. Batignani;S. Bettarini;M. Carpinelli;G. Casarosa;A. Cervelli;F. Forti;M. A. Giorgi;A. Lusiani;B. Oberhof;A. Perez;G. Rizzo;J. J. Walsh;D. Lopes Pegna;J. Olsen;A. J. S. Smith;F. Anulli;R. Faccini;F. Ferrarotto;F. Ferroni;M. Gaspero;L. Li Gioi;M. A. Mazzoni;G. Piredda;C. Bünger;O. Grünberg;T. Hartmann;T. Leddig;H. Schröder;C. Voß;R. Waldi;T. Adye;E. O. Olaiya;F. F. Wilson;S. Emery;G. Hamel de Monchenault;G. Vasseur;C.h. Yèche;D. Aston;R. Bartoldus;J. F. Benitez;C. Cartaro;M. R. Convery;J. Dorfan;G. P. Dubois Felsmann;W. Dunwoodie;M. Ebert;R. C. Field;M. Franco Sevilla;B. G. Fulsom;A. M. Gabareen;M. T. Graham;P. Grenier;C. Hast;W. R. Innes;M. H. Kelsey;P. Kim;M. L. Kocian;D. W. G. S. Leith;P. Lewis;B. Lindquist;S. Luitz;V. Luth;H. L. Lynch;D. B. MacFarlane;D. R. Muller;H. Neal;S. Nelson;M. Perl;T. Pulliam;B. N. Ratcliff;A. Roodman;A. A. Salnikov;R. H. Schindler;A. Snyder;D. Su;M. K. Sullivan;J. Va’vra;A. P. Wagner;W. J. Wisniewski;M. Wittgen;D. H. Wright;H. W. Wulsin;C. C. Young;V. Ziegler;W. Park;M. V. Purohit;R. M. White;J. R. Wilson;A. Randle Conde;S. J. Sekula;M. Bellis;P. R. Burchat;T. S. Miyashita;E. M. T. Puccio;M. S. Alam;J. A. Ernst;R. Gorodeisky;N. Guttman;D. R. Peimer;A. Soffer;S. M. Spanier;J. L. Ritchie;A. M. Ruland;R. F. Schwitters;B. C. Wray;J. M. Izen;X. C. Lou;F. Bianchi;D. Gamba;S. Zambito;LANCERI, LIVIO;VITALE, LORENZO;F. Martinez Vidal;A. Oyanguren;P. Villanueva Perez;H. Ahmed;J. Albert;S.w. Banerjee;F. U. Bernlochner;H. H. F. Choi;G. J. King;R. Kowalewski;M. J. Lewczuk;I. M. Nugent;J. M. Roney;R. J. Sobie;N. Tasneem;T. J. Gershon;P. F. Harrison;T. E. Latham;H. R. Band;S. Dasu;Y. Pan;R. Prepost;S. L. Wu
2013-01-01
Abstract
We study the decay B¯0→Λc+p¯π+π-, reconstructing the Λc+ baryon in the pK-π+ mode, using a data sample of 467×106 BB¯ pairs collected with the BABAR detector at the PEP-II storage rings at SLAC. We measure branching fractions for decays with intermediate Σc baryons to be B[B¯0→Σc(2455)++p¯π-]=(21.3±1.0±1.0±5.5)×10-5, B[B¯0→Σc(2520)++p¯π-]=(11.5±1.0±0.5±3.0)×10-5, B[B¯0→Σc(2455)0p¯π+]=(9.1±0.7±0.4±2.4)×10-5, and B[B¯0→Σc(2520)0p¯π+]=(2.2±0.7±0.1±0.6)×10-5, where the uncertainties are statistical, systematic, and due to the uncertainty on the Λc+→pK-π+ branching fraction, respectively. For decays without Σc(2455) or Σc(2520) resonances, we measure B[B¯0→Λc+p¯π+π-]non-Σc=(79±4±4±20)×10-5. The total branching fraction is determined to be B[B¯0→Λc+p¯π+π-]total=(123±5±7±32)×10-5. We examine multibody mass combinations in the resonant three-particle Σcp¯π final states and in the four-particle Λc+p¯π+π- final state, and observe different characteristics for the p¯π combination in neutral versus doubly charged Σc decays.
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