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We present results from a harmonic decomposition of two-particle azimuthal correlations measured with the STAR detector in Au+Au collisions for energies ranging from sNN=7.7 to 200 GeV. The third harmonic v32{2}=⟨cos3(ϕ1-ϕ2)⟩, where ϕ1-ϕ2 is the angular difference in azimuth, is studied as a function of the pseudorapidity difference between particle pairs Δη=η1-η2. Nonzero v32{2} is directly related to the previously observed large-Δη narrow-Δϕ ridge correlations and has been shown in models to be sensitive to the existence of a low viscosity quark gluon plasma phase. For sufficiently central collisions, v32{2} persist down to an energy of 7.7 GeV, suggesting that quark gluon plasma may be created even in these low energy collisions. In peripheral collisions at these low energies, however, v32{2} is consistent with zero. When scaled by the pseudorapidity density of charged-particle multiplicity per participating nucleon pair, v32{2} for central collisions shows a minimum near sNN=20 GeV.
Beam Energy Dependence of the Third Harmonic of Azimuthal Correlations in Au+Au Collisions at RHIC / Adamczyk, L., Adkins, J.K., Agakishiev, G., Aggarwal, M.M., Ahammed, Z., Alekseev, I., Aparin, A., Arkhipkin, D., Aschenauer, E.C., Attri, A., Averichev, G.S., Bai, X., Bairathi, V., Bellwied, R., Bhasin, A., Bhati, A.K., Bhattarai, P., Bielcik, J., Bielcikova, J., Bland, L.C., et al.. - In: PHYSICAL REVIEW LETTERS. - ISSN 0031-9007. - 116:11(2016), pp. 112302.1-112302.9. [10.1103/PhysRevLett.116.112302]
Beam Energy Dependence of the Third Harmonic of Azimuthal Correlations in Au+Au Collisions at RHIC
Adamczyk, L.;Adkins, J. K.;Agakishiev, G.;Aggarwal, M. M.;Ahammed, Z.;Alekseev, I.;Aparin, A.;Arkhipkin, D.;Aschenauer, E. C.;Attri, A.;Averichev, G. S.;Bai, X.;Bairathi, V.;Bellwied, R.;Bhasin, A.;Bhati, A. K.;Bhattarai, P.;Bielcik, J.;Bielcikova, J.;Bland, L. C.;Bordyuzhin, I. G.;Bouchet, J.;Brandenburg, J. D.;Brandin, A. V.;Bunzarov, I.;Butterworth, J.;Caines, H.;Calderón De La Barca Sánchez, M.;Campbell, J. M.;Cebra, D.;Chakaberia, I.;Chaloupka, P.;Chang, Z.;Chatterjee, A.;Chattopadhyay, S.;Chen, J. H.;Chen, X.;Cheng, J.;Cherney, M.;Christie, W.;Contin, G.;Crawford, H. J.;Das, S.;De Silva, L. C.;Debbe, R. R.;Dedovich, T. G.;Deng, J.;Derevschikov, A. A.;Di Ruzza, B.;Didenko, L.;Dilks, C.;Dong, X.;Drachenberg, J. L.;Draper, J. E.;Du, C. M.;Dunkelberger, L. E.;Dunlop, J. C.;Efimov, L. G.;Engelage, J.;Eppley, G.;Esha, R.;Evdokimov, O.;Eyser, O.;Fatemi, R.;Fazio, S.;Federic, P.;Fedorisin, J.;Feng, Z.;Filip, P.;Fisyak, Y.;Flores, C. E.;Fulek, L.;Gagliardi, C. A.;Garand, D.;Geurts, F.;Gibson, A.;Girard, M.;Greiner, L.;Grosnick, D.;Gunarathne, D. S.;Guo, Y.;Gupta, S.;Gupta, A.;Guryn, W.;Hamad, A. I.;Hamed, A.;Haque, R.;Harris, J. W.;He, L.;Heppelmann, S.;Heppelmann, S.;Hirsch, A.;Hoffmann, G. W.;Horvat, S.;Huang, T.;Huang, X.;Huang, B.;Huang, H. Z.;Huck, P.;Humanic, T. J.;Igo, G.;Jacobs, W. W.;Jang, H.;Jentsch, A.;Jia, J.;Jiang, K.;Judd, E. G.;Kabana, S.;Kalinkin, D.;Kang, K.;Kauder, K.;Ke, H. W.;Keane, D.;Kechechyan, A.;Khan, Z. H.;Kikoła, D. P.;Kisel, I.;Kisiel, A.;Kochenda, L.;Koetke, D. D.;Kosarzewski, L. K.;Kraishan, A. F.;Kravtsov, P.;Krueger, K.;Kumar, L.;Lamont, M. A. C.;Landgraf, J. M.;Landry, K. D.;Lauret, J.;Lebedev, A.;Lednicky, R.;Lee, J. H.;Li, X.;Li, C.;Li, X.;Li, Y.;Li, W.;Lin, T.;Lisa, M. A.;Liu, F.;Ljubicic, T.;Llope, W. J.;Lomnitz, M.;Longacre, R. S.;Luo, X.;Ma, R.;Ma, G. L.;Ma, Y. G.;Ma, L.;Magdy, N.;Majka, R.;Manion, A.;Margetis, S.;Markert, C.;Matis, H. S.;McDonald, D.;McKinzie, S.;Meehan, K.;Mei, J. C.;Minaev, N. G.;Mioduszewski, S.;Mishra, D.;Mohanty, B.;Mondal, M. M.;Morozov, D. A.;Mustafa, M. K.;Nandi, B. K.;Nasim, Md.;Nayak, T. K.;Nigmatkulov, G.;Niida, T.;Nogach, L. V.;Noh, S. Y.;Novak, J.;Nurushev, S. B.;Odyniec, G.;Ogawa, A.;Oh, K.;Okorokov, V. A.;Olvitt, D.;Page, B. S.;Pak, R.;Pan, Y. X.;Pandit, Y.;Panebratsev, Y.;Pawlik, B.;Pei, H.;Perkins, C.;Pile, P.;Pluta, J.;Poniatowska, K.;Porter, J.;Posik, M.;Poskanzer, A. M.;Pruthi, N. K.;Putschke, J.;Qiu, H.;Quintero, A.;Ramachandran, S.;Raniwala, S.;Raniwala, R.;Ray, R. L.;Ritter, H. G.;Roberts, J. B.;Rogachevskiy, O. V.;Romero, J. L.;Ruan, L.;Rusnak, J.;Rusnakova, O.;Sahoo, N. R.;Sahu, P. K.;Sakrejda, I.;Salur, S.;Sandweiss, J.;Sarkar, A.;Schambach, J.;Scharenberg, R. P.;Schmah, A. M.;Schmidke, W. B.;Schmitz, N.;Seger, J.;Seyboth, P.;Shah, N.;Shahaliev, E.;Shanmuganathan, P. V.;Shao, M.;Sharma, A.;Sharma, B.;Sharma, M. K.;Shen, W. Q.;Shi, Z.;Shi, S. S.;Shou, Q. Y.;Sichtermann, E. P.;Sikora, R.;Simko, M.;Singha, S.;Skoby, M. J.;Smirnov, N.;Smirnov, D.;Solyst, W.;Song, L.;Sorensen, P.;Spinka, H. M.;Srivastava, B.;Stanislaus, T. D. S.;Stepanov, M.;Stock, R.;Strikhanov, M.;Stringfellow, B.;Sumbera, M.;Summa, B.;Sun, Z.;Sun, X. M.;Sun, Y.;Surrow, B.;Svirida, D. N.;Tang, Z.;Tang, A. H.;Tarnowsky, T.;Tawfik, A.;Thäder, J.;Thomas, J. H.;Timmins, A. R.;Tlusty, D.;Todoroki, T.;Tokarev, M.;Trentalange, S.;Tribble, R. E.;Tribedy, P.;Tripathy, S. K.;Tsai, O. D.;Ullrich, T.;Underwood, D. G.;Upsal, I.;Van Buren, G.;Van Nieuwenhuizen, G.;Vandenbroucke, M.;Varma, R.;Vasiliev, A. N.;Vertesi, R.;Videbæk, F.;Vokal, S.;Voloshin, S. A.;Vossen, A.;Wang, F.;Wang, G.;Wang, J. S.;Wang, H.;Wang, Y.;Wang, Y.;Webb, G.;Webb, J. C.;Wen, L.;Westfall, G. D.;Wieman, H.;Wissink, S. W.;Witt, R.;Wu, Y.;Xiao, Z. G.;Xie, W.;Xie, G.;Xin, K.;Xu, Y. F.;Xu, Q. H.;Xu, N.;Xu, H.;Xu, Z.;Xu, J.;Yang, S.;Yang, Y.;Yang, Y.;Yang, C.;Yang, Y.;Yang, Q.;Ye, Z.;Ye, Z.;Yepes, P.;Yi, L.;Yip, K.;Yoo, I. -K.;Yu, N.;Zbroszczyk, H.;Zha, W.;Zhang, X. P.;Zhang, Y.;Zhang, J.;Zhang, J.;Zhang, S.;Zhang, S.;Zhang, Z.;Zhang, J. B.;Zhao, J.;Zhong, C.;Zhou, L.;Zhu, X.;Zoulkarneeva, Y.;Zyzak, M.
2016-01-01
Abstract
We present results from a harmonic decomposition of two-particle azimuthal correlations measured with the STAR detector in Au+Au collisions for energies ranging from sNN=7.7 to 200 GeV. The third harmonic v32{2}=⟨cos3(ϕ1-ϕ2)⟩, where ϕ1-ϕ2 is the angular difference in azimuth, is studied as a function of the pseudorapidity difference between particle pairs Δη=η1-η2. Nonzero v32{2} is directly related to the previously observed large-Δη narrow-Δϕ ridge correlations and has been shown in models to be sensitive to the existence of a low viscosity quark gluon plasma phase. For sufficiently central collisions, v32{2} persist down to an energy of 7.7 GeV, suggesting that quark gluon plasma may be created even in these low energy collisions. In peripheral collisions at these low energies, however, v32{2} is consistent with zero. When scaled by the pseudorapidity density of charged-particle multiplicity per participating nucleon pair, v32{2} for central collisions shows a minimum near sNN=20 GeV.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.